Wanneer plasma in een magnetisch veld beweegt, volgen de geladen deeltjes spiraalvormige paden rond de veldlijnen, vanwege de $ q \ vec {v} \ times \ vec {B} $ Lorentz-kracht. Als de traagheidsstraal klein is, dan is het plasma effectief gebonden (of bevroren) aan de veldlijnen.

Maar om te beslissen of het de beweging van het magnetische veld is die de beweging van het plasma of de bankschroef afdwingt Omgekeerd moeten we de magnetische druk vergelijken met de gasdruk (of equivalent, de magnetische en kinetische energiedichtheden vergelijken).

De magnetische energiedichtheid wordt geschaald met het magnetische veld in het kwadraat en het veld zakt verder van de zon ( bijv. een dipoolveld valt als $ r ^ {- 3} $ ), terwijl de kinetische energiedichtheid van het plasma (die afhangt van de plasmadichtheid en temperatuur) relatief hoog kan blijven (de dichtheid van de zonnewind daalt alleen als $ r ^ {- 2} $ en de temperatuur is ongeveer constant). Er is een overgang tussen het magnetische veld dat het plasma dicht bij de zon domineert, naar waar het plasma domineert en het veld effectief met zich meedraagt. Dit overgangspunt staat bekend als de Alfven-straal en bevindt zich meestal op een paar tienden van een au van de zon.

Onder deze straal roteert het plasma (soort van) mee met het veld, dat is verankerd aan de fotosfeer. Verder is het plasma (min of meer) vrij om radiaal naar buiten te bewegen. Dit is hoe de zon impulsmoment verliest.